Definicja podstawowa

Jednostronną transformatą Laplace’a funkcji ${\displaystyle \mathbb {R} \ni t\mapsto f(t)\in \mathbb {R} }$ nazywamy następującą funkcję ${\displaystyle \mathbb {C} \ni s\mapsto F(s)\in \mathbb {C} {:}}$

${\displaystyle F(s)=\{{\mathcal {L}}f\}(s)=\int \limits _{0}^{\infty }e^{-st}f(t)\,dt.}$

często zapisywaną, zwłaszcza w środowisku inżynierskim, w następującej formie:

${\displaystyle F(s)={\mathcal {L}}\{f(t)\}=\int \limits _{0}^{\infty }e^{-st}f(t)\,dt.}$

Niech X oznacza przestrzeń funkcji, dla których powyższa całka (zwana całką Laplace’a) jest zbieżna. Wtedy funkcję ${\displaystyle X\ni f\to {\mathcal {L}}(f)}$ nazywamy transformacją Laplace’a.

Należy zwrócić uwagę na rozróżnienie pomiędzy pojęciem transformaty a transformacji Laplace’a. Zgodnie z powyższą definicją transformacja Laplace’a jest przekształceniem zbioru funkcji, dla których całka Laplace’a jest zbieżna w zbiór funkcji zespolonych zmiennej zespolonej. Natomiast transformata Laplace’a jest jedynie obrazem pewnej funkcji ${\displaystyle f(t)}$ w wyniku przekształcenia jej przez transformację Laplace’a.

Matematykiem, który zdefiniował transformację Laplace’a i od którego nazwiska wzięła ona nazwę był Pierre Simon de Laplace.

Warunki zbieżności całki z transformatą Laplace’a

Warunkiem dostatecznym jest istnienie funkcji, która majoryzuje, czyli ogranicza wykładniczo funkcję ${\displaystyle f(t){:}}$ istnieje takie ${\displaystyle M}$ oraz ${\displaystyle d}$ i ${\displaystyle t_{0},}$ że zachodzi nierówność:

${\displaystyle |f(t)|<Me^{dt},}$ dla ${\displaystyle t>t_{0}.}$

Interpretacja oraz związek z transformatą Fouriera i transformatą Z

Wykresy funkcji poddanych przekształceniu Laplace’a przedstawia się na płaszczyźnie zespolonej (tzw. płaszczyźnie S).

Funkcja rzeczywista czasu może być przetransformowana na płaszczyznę S poprzez scałkowanie iloczynu takiej funkcji z wyrażeniem ${\displaystyle e^{-st}}$ w granicach od ${\displaystyle -\infty }$ do ${\displaystyle \infty ,}$ gdzie ${\displaystyle s}$ jest liczbą zespoloną

${\displaystyle \int _{-\infty }^{\infty }f(t)e^{-st}\,dt.}$

Jeden ze sposobów na zrozumienie, co otrzymuje się w wyniku takiego działania, polega na zwróceniu się ku analizie Fouriera. W analizie Fouriera krzywe harmoniczne sinus i cosinus (z wzoru Eulera mamy bowiem ${\displaystyle e^{ix}=\cos x+i\sin x;}$ zob. też szereg Fouriera) mnożone są przez sygnał i wynikowe całkowanie dostarcza wskazówki na temat sygnału obecnego dla danej częstotliwości (na przykład energii sygnału dla danego punktu w dziedzinie częstotliwości, zob. też widmo sygnału).

Transformacja S (powszechnie określana mianem transformacji Laplace’a) wykonuje podobne działanie, ale o bardziej ogólnym charakterze. Wyrażenie ${\displaystyle e^{-st}}$ ujmuje nie tylko częstotliwości, ale również rzeczywiste efekty ${\displaystyle e^{-t}.}$ Transformacja S uwzględnia więc nie tylko przebiegi częstotliwościowe, ale także efekty o charakterze zaniku. Na przykład krzywa sinusoidalna tłumiona może być odpowiednio zamodelowana za pomocą transformacji S. Transformacja Laplace’a stanowi więc uogólnienie transformacji Fouriera. Ściślej przekształcenie Fouriera stanowi szczególny przypadek przekształcenia Laplace’a dla ${\displaystyle s=i\omega .}$ Podobnie transformata Z stanowi uogólnienie dyskretnej transformaty Fouriera.

Powiązanie transformaty Laplace’a z transformatą Z zob. metoda Tustina.

Własności

Transformaty Laplace’a częściej spotykanych funkcji

${\displaystyle {\mathcal {L}}\{a\}=a{\frac {1}{s}}}$

${\displaystyle {\mathcal {L}}\{at\}=a{\frac {1}{s^{2}}}}$

${\displaystyle {\mathcal {L}}\{at^{n}\}=a{\frac {n!}{s^{n+1}}}\qquad dla\quad n=0,1,2,3,\dots }$

${\displaystyle {\mathcal {L}}\{e^{at}\}={\frac {1}{s-a}}}$

${\displaystyle {\mathcal {L}}\{\sin(at+b)\}={\frac {a\cdot \cos b+s\cdot \sin b}{s^{2}+a^{2}}}}$

${\displaystyle {\mathcal {L}}\{\sin(at)\}={\frac {a}{s^{2}+a^{2}}}}$

${\displaystyle {\mathcal {L}}\{\cos(at)\}={\frac {s}{s^{2}+a^{2}}}}$

${\displaystyle {\mathcal {L}}\{\sinh(at+b)\}={\frac {{\frac {1}{2}}(a-s)e^{-b}+{\frac {1}{2}}(a+s)e^{b}}{s^{2}-a^{2}}}}$

${\displaystyle {\mathcal {L}}\{\sinh(at)\}={\frac {a}{s^{2}-a^{2}}}}$

${\displaystyle {\mathcal {L}}\{\cosh(at)\}={\frac {s}{s^{2}-a^{2}}}}$

${\displaystyle {\mathcal {L}}\{t^{n}e^{at}\}={\frac {n!}{(s-a)^{n+1}}}}$

${\displaystyle {\mathcal {L}}\{e^{at}\sin(bt)\}={\frac {b}{(s-a)^{2}+b^{2}}}}$

${\displaystyle {\mathcal {L}}\left\{{\frac {t}{2b}}\sin(bt)\right\}={\frac {s}{(s^{2}+b^{2})^{2}}}}$

${\displaystyle {\mathcal {L}}\{e^{at}\cos(bt)\}={\frac {s-a}{(s-a)^{2}+b^{2}}}}$

${\displaystyle {\mathcal {L}}\{\ln(at)\}=-{\frac {\gamma +\ln(s)-\ln(a)}{s}},}$

gdzie ${\displaystyle \gamma }$ – stała Eulera.

Transformata odwrotna Laplace’a

Transformatą odwrotną funkcji ${\displaystyle \mathbb {C} \ni s\to F(s)\in \mathbb {C} }$ nazywamy taką funkcję ${\displaystyle \mathbb {R_{+}} =(\,0\,,\,+\infty \,)\ni t\to f(t)\in \mathbb {R} ,}$ której transformatą jest ${\displaystyle F{:}}$

${\displaystyle {\mathcal {L}}^{-1}\{F\}=f,}$ jeżeli ${\displaystyle F={\mathcal {L}}\{f\}.}$

Zastosowanie

Transformata Laplace’a posiada kilka własności, które czynią ją szczególnie użyteczną w analizie liniowych układów dynamicznych. W inżynierii i fizyce jako narzędzie analizy graficznej wykorzystywana jest płaszczyzna S. Na płaszczyźnie S, mnożenie przez ${\displaystyle s}$ daje efekt różniczkowania (zob. człon różniczkujący), dzielenie przez ${\displaystyle s}$ daje efekt całkowania (zob. człon całkujący). Analiza pierwiastków zespolonych równania na płaszczyźnie S i przedstawienie ich na wykresie Arganda, może ujawnić informacje na temat charakterystyk częstotliwościowych i na temat stabilności układu (przebieg rzeczywistej funkcji czasu).

Kodowanie oznaczenia

W Unikodzie symbol transformaty Laplace’a ma postać:

W LaTeX-u używa się znacznika:

Znak	LaTeX
${\displaystyle {\mathcal {L}}}$	\mathcal L

Zobacz też

• transformacja Z

Bibliografia

• Włodzimierz Krysicki, Lech Włodarski: Analiza matematyczna w zadaniach. Część II. Warszawa: Państwowe Wydawnictwo Naukowe, 1987, s. 378–385. ISBN 83-01-02440-2.

Linki zewnętrzne

• Materiały dydaktyczne DSP AGH. dsp.agh.edu.pl. [zarchiwizowane z tego adresu (2013-12-17)].